Jagatud impulss (jagatud impulss) koos optilise võimendusega on loonud jagatud impulsi võimenduse (DPA) tehnoloogia. Viimastel aastatel on paljud rühmad rakendanud jagatud impulssi erinevatele mittelineaarsete impulsside tihendamise skeemidele ja välja töötanud jagatud impulsi mittelineaarse tihendamise tehnikad, et suurendada impulsi energiat.
Esimene selles väljaandes esitatud töö ühendab esimest korda jagatud impulsi ja mitmekäigulise õõnsuse kompressiooni. Mitmekäigulisel õõneskompressioonil on palju eeliseid, nagu suurem läbilaskvus ning kilovatt- ja millidžauliimpulsside ohutu ja töökindla mittelineaarse kokkusurumise võimalus, kuid seda piiravad ka õõnsuse optiliste kahjustuste läved ja gaasiionisatsioon. Nendest piirangutest ülesaamiseks kasutas Jena Limperti rühm Saksamaal jagatud impulsi tehnikat mitmekäigulise õõnsuse kompressioonikatses. Esiosa on 16-viisi chirped impulss amplification (CPA) põhinev fiiberlaser sünteesitud kiire läbimõõduga 8 mm ja kaheastmelise CPA kompressiooniga, mis suudab väljastada laserit keskmise võimsusega 200 W, impulss energia 4 mJ ja impulsi laius 175 fs. Väljundlaser jagatakse kahe BBO kristalli abil neljaks impulsiks ja seejärel siseneb spektri laiendamiseks mitme läbipääsuga õõnsusse, misjärel realiseerivad BBO kristallid impulsside sünteesi ja lõpuks surutakse sünteesitud impulsid kokku mitme piiksuga peegli abil.
Kiir läbib 350 mbar argoongaasiga mitme läbipääsuga õõnsust 26 korda ja üldine väljundefektiivsus on 84 protsenti lõpliku väljundvõimsusega 169 W. Spekter enne ja pärast kokkusurumist on umbes 120 nm kokkusurutud spektri ribalaiuse 20 dB juures . Kui impulss läheneb impulsi teisenduspiiri laiusele 32 fs, võib 800 fs juures näha tühiseid väikseid impulsse ja 1600 fs juures ei ole üldse näha väikseid impulsse, mis viitab väga heale impulsi aja domeeni kontrastile ja sünteesile.
Teine selles väljaandes esitatud töö ühendab suure energiaga impulsside kokkusurumiseks jagatud impulsi ja õõnestuuma kiudude kokkusurumise. Vältimaks iseteravustamise efekte ja gaasi ionisatsiooni impulsside kokkusurumisel inertgaasiga täidetud õõneskiududega, on valikuvõimaluste hulgas impulsi polarisatsiooni oleku muutmine ringpolarisatsiooniks, gaasirõhu gradiendi sisseviimine ja õõneskiudude kõrgema järgu režiimide kasutamine. tuumkiud, kuid need meetodid ei suuda siiski tõsta kokkusurutava impulsi energiat üle gaasi ionisatsiooni läve. Nad kasutasid impulsside jagamiseks ja impulsside sünteesimiseks kaltsiiti, poollaineplaate ja polarisaatoreid, spektrilaiendava keskkonnana kasutasid Xe gaasiga täidetud õõneskiudu ning seejärel sünteesitud üksiku impulsi kokkusurumiseks piiksuvat peeglit.
Eksperimentaalselt laiendatud spektril on tüüpiline paraboolstruktuur, mida laiendab isefaasi modulatsiooniefekt, kus modulatsiooniribade vahe on 0,5 nm, mis vastab kaltsiidi poolt tekitatud 7,2 ps viivitusega. Lõpuks kasutatakse piiksuvat peeglit -18000 fs2 dispersiooni sisseviimiseks, surudes impulsi 89 fs-ni, mille tippvõimsus on 91 protsenti teisenduspiiranguga impulsi tippvõimsusest, mille energia on 5. 0 mJ.
Esimene edukas poolitatud impulsi rakendamine mitmekäigulise õõnsusega mittelineaarse impulsi tihendamise skeemile, kasutades spektraalseks laiendamiseks nelja impulssi, suurendas olemasoleva mitmekäigulise õõnsuse kompressiooni kogu väljundimpulsi energiat 3,4 mJ-ni keskmise võimsusega 169 WGW Jenkins et al. kasutas poolitatud impulssi ionisatsioonipiirangute ületamiseks õõnestuumakiudude kokkusurumisel ja ühe impulsi korral piiras ionisatsioon väljundimpulsi energiat 2,7 mJ-ni. Jagades impulsi neljaks madala energiatarbega impulsiks, sai rühm kokkusurutud impulsi 5.{10}} mJ.
